Емитер-стабилизирана BJT схема за отклонение

Конфигурация, при която биполярен преходен транзистор или BJT е подсилен с резистор на емитер за повишаване на неговата стабилност по отношение на променящите се температури на околната среда, се нарича емитер стабилизирана верига за отклонение за BJT.

Вече проучихме какво е DC отклонение в транзистори , сега нека да продължим напред и да научим как емитер резистор може да се използва за подобряване на стабилността на BJT DC пристрастия мрежа.

Прилагане на верига за стабилно отклонение на емитер

Включването на резистора на излъчвателя към постояннотоковото отклонение на BJT осигурява превъзходна стабилност, което означава, че постояннотоковите токове и напрежения продължават да бъдат по-близки до мястото, където са били фиксирани от веригата, като се вземат предвид външни параметри, като вариации в температурата и транзистор бета (печалба),

Дадената по-долу фигура показва транзисторна DC мрежа за отклонение, имаща резистор на емитер за налагане на стабилизирано от емитер пристрастие върху съществуващата конфигурация на фиксирано отклонение на BJT.

Фигура 4.17 BJT схема за отклонение с емитер резистор

В нашите дискусии ще започнем нашия анализ на дизайна, като първо инспектираме контура около зоната на базовия емитер на веригата и след това ще използваме резултатите за по-нататъшно изследване на контура около страната на колектора-емитер на веригата.

База-излъчвател

Можем да пречертаем горния цикъл на основен излъчвател по начина, показан по-долу на Фигура 4.18, и ако го приложим Законът за напрежението на Kirchhoff на този цикъл по посока на часовниковата стрелка, ни помага да получим следното уравнение:

+ Vcc = IBRB - VBE - IERE = 0 ------- (4.15)

От предишните ни дискусии знаем, че: IE = (β+1)I Б. ------- (4.16)

Заместването на стойността на IE в уравнение (4.15) дава следния резултат:

Vcc = IBRB - VBE - (β + 1) IBRE = 0

Поставянето на термините в съответните им групи води до следното:

Ако си спомняте от предишните ни глави, уравнението с фиксирано пристрастие беше получено в следната форма:

Ако сравним това уравнение с фиксирано пристрастие с уравнението (4.17), ще открием, че единствената разлика между двете уравнения за текущата IB е терминът (β + 1) RE.

Когато уравнението 4.17 се използва за изчертаване на серийно базирана конфигурация, ние можем да извлечем интересен резултат, който всъщност е подобен на уравнение 4.17.

Вземете примера на следната мрежа на фиг. 4.19:

Ако решим системата за текущ IB, се получава същото уравнение, получено в уравнение 4.17. Обърнете внимание, че освен напрежението от базата към излъчвателя VBE, резисторът RE може да бъде видян да се появява отново на входа на базовата верига от ниво (β + 1).

Това означава, че емитерният резистор, който е част от веригата колектор-емитер, се показва като (β + 1) RE в контура на основния излъчвател.

Ако приемем, че β може да бъде най-вече над 50 за повечето BJT, резисторът на емитера на транзисторите може да бъде значително по-голям в основната верига. Следователно, ние сме в състояние да изведем следното общо уравнение за фиг. 4.20:

Ri = (β + 1) RE ------ (4.18)

Ще намерите това уравнение доста удобно, докато решавате много бъдещи мрежи. Всъщност това уравнение улеснява запаметяването на уравнение 4.17 по-лесен начин.

Според закона на Ом знаем, че токът през мрежата е напрежението, разделено на съпротивлението на веригата.
Напрежението за конструкцията на базовия емитер е = Vcc - VBE

Съпротивленията, видени в 4.17, са RB + RE , което се отразява като (β + 1), и резултатът е това, което имаме в уравнение 4.17.

Цикъл колектор – емитер

Фигурата по-горе показва прилагане на колектор-емитер Законът на Кирххоф към посочения контур по посока на часовниковата стрелка, получаваме следното уравнение:

+ ВЧЕРА + ТИ СИ + ICRC - VCC = 0

Решаване на практически пример за схема на отклонение, стабилизирана от емитер, както е дадено по-долу:



За мрежата за отклонение на излъчвателя, както е дадена на горната фигура 4.22, оценете следното:

1. IB
2. интегрална схема
3. ТИ СИ
4. U
5. И
6. И т.н.
7. VBC

Определяне на нивото на насищане

Максималният ток на колектора, който става колектор ниво на насищане за мрежа от пристрастия на емитер може да се изчисли чрез използване на идентичната стратегия, която беше приложена за нашата по-рано схема с фиксирано пристрастие .

Той може да бъде реализиран чрез създаване на късо съединение през колекторните и емитерните проводници на BJT, както е посочено в горната диаграма 4.23, и след това можем да оценим получения ток на колектора, използвайки следната формула:

Примерен проблем за решаване на ток на насищане в BJT верига, стабилизирана от емитер:

Анализ на товарната линия

Анализът на товарната линия на BJT веригата на емитер-пристрастие е доста подобен на нашата по-рано обсъждана конфигурация с фиксирано отклонение.

Единствената разлика е нивото на IB [както е изведено в нашето уравнение (4.17)] определя нивото на IB върху характеристиките, както е показано на следващата фиг. 4.24 (посочена като IBQ).